在物理光学中,我们使用麦克斯韦方程组处理电磁场。为了快速求解该方程组,我们将不同的麦克斯韦算子结合在一个非序列场追迹概念中。进一步的,快速物理光学概念的支柱是:(1)尽可能在k域求解麦克斯韦方程组。(2)根据处于哪一个场域,使用常规或几何傅里叶变换,选择k域或空间域。(3)通过所谓的双向算子仿真光学组件的效应。(4)几何双向算子的引入。这些概念的结合产生了一种物理光学理论,其具有快速建模算法,该算法固有地以定义明确、有说服力的方式应用了几何和衍射模型。 1.场追迹图 一个光学系统的麦克斯韦方程组的解可以通过非序列场追迹算法得到[1]。这导致所有通过系统中不同光路的模拟,都由一系列自由空间传播步骤和与空间中非均匀区域,例如光学器件的互作用组成。从光源平面中的场开始,自由空间算子P规定了在下一个组件平面上的场,其中组件的响应由算子B给出。这些算子应用于x域或k域。一个光路的模型可以由所谓的场追迹图说明,图1给出了相应的例子。 ![]() 尽管电磁场包含六个场分量,场追迹算法仍然可以通过ρ=(x,y),E┴(ρ,ω)=(Ex(ρ,ω), Ey(ρ,ω))正式地表示,缺失的四个分量可以根据E┴的需求计算。在k域中,这些计算遵循简单的代数方程。自由空间算子方程由 给出,输入平面场为 ,输出平面(输入平面的下一个算子)的结果为 。如果输入/输出平面不平行,则传播算子P通过衍射积分和附加的倾斜算子表示自由空间中的传播[2]。尽管在空间域中,传播被表示为有大量数值计算成本的衍射积分,但在k域中,对于平行平面和非平行平面的附加坐标变换,我们则有简单的表达式( ![]() ![]() 2.双向算子 空间域中我们有B算子 ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 这必然被包含在了公式3中。因为BSDF的关系,我们选择 作为双向算子或者简化B算子。总的来说,计算B(k,k')和它在公式3中积分计算的应用需要大量的数值计算而且很慢。但是,在分层介质情况下,我们可以得到简化的形式 ![]() 3.几何算子 一般表面对场的影响可以通过有限元法(FEM)来计算,但是对于大多数情况来说,数值计算成本太高。如果表面的结构不是很小,在大多数实际情况中通过所谓的局部平面近似(LPIA)方法计算B算子可以得到足够的精度[5]。在这种近似中,电磁场的边界条件利用分层介质的已知解进行局部计算。图2比较了正弦表面光栅时FMM和LPIA的计算结果,结果显示LPIA对该效应预测的很好,即使是表面上非常小的特征。事实上,我们发现LPIA是计算公式3中B(k,k')包括矢量效应(公式2)的有力手段。需要注意的是,著名的薄元近似(TEA)方法是LPIA的简化特例。尽管LPIA可以计算双向算子,我们仍然需要进行公式3中大量的数值积分计算。这导致了LPIA和几何傅里叶变换的结合[3]。如果我们假设输入场 ![]() ![]() ![]() |
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电磁场几何和衍射理论的统一
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